科学史(下)-第3章
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类似的金属连接起来，而使金属互相接触，也可以得到同样的收缩。伽伐尼
把这些效果归因于所谓“动物电”；后来，另外一个意大利人帕维亚的伏特
（Volta of Pavia）出来，证明这种基本现象并不依赖于一种动物物质的
存在。1800 年，伏特发明了以他的姓得名的电池。在十九世纪初年，这种电
池成为一种研究的工具，在伏特和他的同时代的别国人手中，产生了一些很
有趣味的结果。当时的科学杂志①登满了奇异的新发现的消息。当时的人都用
极大的热情去研究这些发现，其热烈的程度，不214 亚于一世纪以后，人们
阐释气体中的放电与放射现象时，所表现出的那种热忱。
伏特所制的电池，是用一串锌盘、铜盘以及为水或盐水浸湿的纸张，按
下列次序相叠而成的：锌，铜，纸，锌，如此类推。。最后是一个铜盘。这
样一种组合，其实就是一个原始的原电池组。每一对小盘为浸湿的纸隔开，
而成一个电池，造成少许电位差。这些小电池的电位差加在一起，便成了电
池组铜锌两端的相当大的总电位差（或不恰当地叫做电动力）。另一种装置
法是把若干装有盐水或稀酸的杯子集合在一起，每个杯子装置一块锌片和一
块铜片。前一杯子的锌片与次一杯子的铜片相联，这样一直继续下去，留下
最先一个锌片和最后一个铜片，作为电池组的两极。伏特以为效果的来源在
金属的联接处；因此圆盘和两极的金属片的次序才如以上所述。这些金属片
① 特别看那些年里的Nicholson’sJournal。
或圆盘不久便发现是无用的，虽然它们在这种仪器的早期图画中占有重要地
位。
如果我们从伏特的电池取用电流，其强度便迅速地衰减，主要由于铜片
的表面上生了一层氢气膜。这种电极化，可用硫酸铜溶液围绕铜片来阻止，
这样生成的物质是铜而非氢；或用碳棒代替铜片，把它放在氧化剂如硝酸或
重铬酸钾的溶液中，这样所产生的氢气就立刻变为水。
化学效应
当伏特的发现的消息在1800 年传到英国时，立刻就有人进行了一些基本
观察，促成了电化学的诞生。尼科尔森（Nicholson）与卡莱尔（Carlisle）
在把伏特电池的原来装置加以改变时发现：如果用两条黄铜丝连结电池的两
极，再将两线的他端浸在水中，并使其互相接近，一端有氢气发生，另一端
的黄铜线被氧化。如用白金丝或黄金丝来代替黄铜丝，则不发生氧化，氧以
气体状态出现。他们注意到氢气的容积约为氧气的二倍，这正是氢氧二气化
合成水的215 比例。他们说明这种现象就是水的分解。他们还注意到使用原
来的装置时，电池内也有类似的化学反应。
不久，克鲁克香克（Cruickshank）分解了氯化镁、碳酸钠（苏打）和氨
（阿摩尼亚）溶液，并且从银和铜的溶液中，将这些金属沉淀出来。这一结
果以后导致电镀的方法。他又发现在阳极周围的液体变成碱性，而阴极周围
的液体变成酸性。
1806 年，戴维爵士（1778—1829 年）证明酸与碱的形成是由于水中的杂
质的缘故。他在以前已经证明，即使将电极放在两个杯中，水的分解也可进
行，但须用植物或动物材料将两个杯子联接起来。同时他还证明电效应与电
池内化学变化有密切关系。
伏特认为伽伐尼现象与电是同一现象。这个问题成了许多人研究的题
目。到1801 年，沃拉斯顿（Wollaston）证明两者发生相同的效果之后，才
确定两者确是同一现象。1802 年，埃尔曼（Erman）使用验电器测量了伏特
电池所提供的电位差。这时，才明白老现象表现“紧张中的电”，而新现象
表现“运动中的电”。
按照公认为惯例，我们一致同意假定电向所谓正电方向流动，即在电池
内由锌版流到铜版（或碳棒），在电池外沿着导线由铜流到锌。根据这个惯
例，铜版称为电池的正极，而锌版称为负极。
1804 年希辛格尔（Hisinger）与柏采留斯宣布中性盐溶液可用电流分
解，酸基出现于一极，金属出现于另一极，因而他们断定：新生性的氢元素
并不象以前所假想的那样，是金属从溶液中分离的原因。在当时所知道的金
属中，有许多都用这个方法制备出来了，1807 年，戴维更分解了当时认为是
元素的碳酸钾与碳酸钠。他让强电流通过含水的这两种物质，而分离出惊人
的钾与钠金属。戴维是康沃尔城（Cornwall）人，聪明、能干而又会讲话，
他做了那时新成立皇家学院的化学讲师，他的讲演趣味丰富，吸引了许多人
士参加。
化学化合物可以用电的方法来分解，说明化学力与电力之间是有联系
的。戴维“提出一个假设，说化学的吸力与电的吸力同生于一因，前者作用
在质点上，后者作用在质量上”。柏采留斯更将这看法加以发展。我们已经
说过，他认为每个化合物都由带相反的电的两份结合而成，这带电的部分可
能是一个或一群原子。
一个可注意的事实是分解的产物只出现于两极。早期的实验者已经注意
到这现象，并提出各种不同的解释。1806 年，格罗撤斯（Grottbus）设想这
是由于溶液中的物质不断地在那里分解与复合，在两极间，互相邻接的分子
互换其相反的部分，在这条联链的两端，相反的原子就被释放出来。
在电化学方面的最初发现以后，中间停顿了一个时期，到后来，大实验
家法拉第（Michael Faraday，1791—1867 年）才重新拾起这问题来。法拉
第是戴维在皇家学院实验室的助手与继承人。
1833 年，法拉第在惠威尔的建议下，制定一套新名词，至今还在使用。
他不用pole（极．）这个字，因为它含有相引相斥的陈旧观念，而采用electrode（电极）一词，将电流进入溶液的一端叫做anode（阳极），出来的一端叫
．． ．．
做Cathode（阴极）。化合物的两部分，循相反的方向在溶液中行动的，叫
．．
做ions（离子）；走向阴极的叫cations（阴离子），走向阳极的叫ani…ons
．． ．．．
（阳离子）。他又用electrolysis（电解）一词来代表整个过程。
．．． ．．
经过一系列的巧妙的实验，法拉第将复杂的现象归纳成为两个简单的结
论，即我们所说的法拉第定律。（1）不管电解质或电极的性质是什么，由电
解所释出之物的质量与电流强度及通电时间成比例，换句话说即与通过溶液
的总电流量成比例。（2）一定量的流量所释出之物的质量与这物质的化学当
量成比例，即不与原子量，而与化合量成比例，亦即与原子价除原子量的数
值成比例；例如释放1 克氢元素，必出现16÷2 即8 克的氧元素。通过一单
位电流所释出之物的质量叫做该物质的电化当量。例如1 安培的电流（即
C。G。S 单位的1/10）通过酸溶液1 秒钟之后，即有1。044x10…5 克的氢被释出
来，如用银盐溶液即有0。00118 克银分离出来。这样分离出来的银的重量很
容易加以精确的秤量，所以后来竟把它作为电流的实用单位即安培的定义。
法拉第的定律似乎可以应用于一切电解情况；相同的一定电流量总是释
放出单位当量的物质。电解必须看做是游动的离子在液体中带着相反的电到
相反的方向去。每一离子带一定量的正电或负电，到电极时就释放离子，而
失去电荷，只要电动力的强度可以胜过反对的极化力。后来赫尔姆霍茨说：
法拉第的工作表明，“如果接受元素是由原子组成的假设，我们就不能不断
定：电也分成一定的单元，其作用正和电的原子一样”。如此说来，法拉第
的实验不但成为理论电化学及应用电化学以后的发展的基础，而且也是现代
原子与电子科学的基础。
电流的其他性质
虽然早期实验者的注意主要集中在伽伐尼电流的化学效应上，他们也没
有忽视其他现象。不久他们便发现：当电流通过任何导线时，就有热发生，
多寡依照导线的性质而不同。这种热效应在现今的电灯、取暖等方面，有极
大的实用价值。另一方面，1822 年，塞贝克（Seebeck）发现两种不同金属
联接成闭合线路时，在其接头处加热，便有电流发生。另外一个更有兴趣的
现象是：电流具有使磁针偏转的力量。1820 年，哥本哈根的奥斯特（Oersted）
发现这一现象。他看见这效应穿过玻璃、金属和其他非磁性的物质而达到磁
针。他还认识到，他或他的翻译者所谓的“电冲突”“形成圆圈”，按照我
们现在的说法就是：在长而直的电流周围有圆形的磁力线。
人们，特别是安培（Andre Marie Ampere，1775—1836 年）立刻认识
到奥斯特的观察结果的重要性，安培指出，不但磁针受了电流周围的力的作
用，电流自己也互相发生作用。他用活动的线圈进行实验，来研究这些力的
定律，并据数学证明：一切观察到的现象都符合以下的假设：每一长度为dl
的电流元，必在其外面的213 一点上产生cdl sinθ/r2 的磁力，式内C 表
电流的强度，r 是电流元与这一点之间的距离，θ是r 与电流方向之间的角
度。这样，由电流所生的力又归结到平方反比的定律，因此就同万有引力及
磁极间、电荷间的力一致了。这又是走向“场物理学”的另一步。
自然，这种电流元不能用实验分离出来，但是按照安培的公式，将所有
电流单元的效应都加合起来，我们就能计算出电流附近的磁场①。
根据安培的公式，我们也能算出磁场内的电流所受的机械力。在空气中
磁极强度m 所造成的磁力为m/r2，所以m＝cdlsinθ。在磁场H 中m 所受的
机械力是Hm，所以在空气中安培的电流元所受的力为Hcdl sinθ。从这个
公式计算实际电路上的机械力，不过是数学问题而已。
远距通信是从眼睛看得见的信号开始的。散布乡间的许多“烽火台”，
是久已废弃的信号岗位的遗迹。它们曾把拿破仑登陆的消息迅速地传达到了
伦敦。电方面的每一个新发现都促使人们提出一些使用电报通信的意见，但
在安培把他研究电磁所得的结果加以应用以前，这些意见都没有什么结果。
在安培的成果发表以后，实际机器的发明与采用，就仅仅是机械师的技巧与
金融界的信任问题了。
1827 年左右，欧姆（Georg Simon Ohm，1781—1854 年）做出很多贡
献，帮助从电的现象中抽绎出几种能够确切规定的量来。他用电流强度与电
动力的观念代替了当时流行的“电量”和“张力”等模棱的观念。电动力一
词相当于静电学中已经使用的“电位”。当张力或压力很高的时候，要将电
从一点运到他点，必需要较多的功，因此电位差或电动力可以定义为将一单
位的电由一点搬到他点时为了反抗这个电力所作的功。
欧姆关于电的研究是以傅立叶关于热传导的研究（1800—1814 年）为根
据的。傅立叶假设热流量与温度的梯度成正比，然后用数学方法建立了热传
导的定律。欧姆用电位代替温度，用电代替热，并且用实验证明这些观念的
有用。他发现：如电流由伏特电池组或塞贝克温差电偶流出，通过一根均匀
的导线，其电位的降落率是一个常数。欧姆定律一般写作：电流c 与电动力
E 成比例，或式内k 是一个常数，可名为传导率，而其倒数1/k 或R，称为电
阻。R 只随导体的性质、温度与大小而异，它与导体的长度成正比，而与其
横剖面的面积成反比。这后一事实表明电流是在导体的全部质量中均匀地通
过。后来发现，在很高远的交流电的情形下，还须加一些修改。
经安培与欧姆的努力之后，电流的问题已经到了新物理学的重要阶段，
因为适当的基本量已经选出，并有了确定的意义，因而给数学上的发展奠定
了坚固的基础。
① 例如一个圆形电路的中心，与每一电流元的距离都相同，又θ在任何处都是直角，因而sinθ＝1，这样
磁力可按下式求出：
光的波动说
十九世纪初年，还有另外一个古老的观念复活起来和确立起来，这便是
光的波动说。我们说过①：光的波动说在十六世纪只有胡克等人模糊主张过，
后来惠更斯才给予它一个比较确定的形式。牛顿根据两个理由加以摈斥。第
一，它不能解释物影，因为牛顿以为如果光是波动的话，光波也如声波那样，
会绕过阻碍之物。第二，冰洲石的双折射现象说明光线在不同的边上有不同
的性质，而在传播方向上颤动的光波不能有这样的差异。托马斯·杨
（ThomasYoung；1773—1829 年）与弗雷内尔（Augustin Jean Fresne1，。。
1788—1827 年）对这个学说赋予近代形式，而克服了这两个困难。不过有一
件事是值得回忆的：牛顿以为薄膜的颜色说明光线里的微粒使以太中产生附
从波。这个学说与现今用来解释电子性质的理论，惊人地相似。杨使一束极
狭窄的白光通过屏上的两个针孔，再把一个屏放在第一个屏后面。当穿过两
个针孔的光线在第二屏上互相重叠时，就有一串颜色鲜亮的光带出现。这些
光带是由于从两个针孔光源而来的同类光波互相干涉而形成的。如果一个光
波到达第二屏所走的路程和另一光波的路程的相差数恰为波长的一半，则这
一光波的峰与另一光波的谷就恰好相遇，结果就产生黑暗。如果两个光波前
进的路程恰恰相等，两者的波峰就恰好相遇，光亮也就加倍。我们实际所看
见的光是由白光除掉一个波长的光所留下的多色光。如果我们不用多色混成
的白光，而用单色光作实验，则所得的将是明暗相间而非彩色的光带。
由所用的仪器的尺寸以及光带的宽度，我们可以计算出各种单色光的波
长。这些波长经证明是非常之短，其数量级为一时的五万分之一，或一毫米
的二千分之一，和牛顿认为易反射和易透射的间歇长度恰相符合。由此可见，
在光线的路径中，一般障碍物的大小比光波的长度大得很多，而且数学上的
研究证明，如果我们假定一个前进的波阵面分解为无数同心圈，都环绕着与
人目最接近的波阵面上的一点，那么，除了挨近那一点的同心圈之外，其余
的同心圈必因干涉而相消，因而我们眼睛所看见的只有沿着直线而来的光。
这样，光差不多只沿直线进行，遇着障碍物而弯曲的现象只限于微小的衍射
效应。
牛顿的第二困难为弗雷内尔所克服。胡克偶尔提到光波的颤动，可能与
光线的方向相正交，弗雷内尔指出这个提示说明一线光在各方向上可能有不
同的性质。如果我们看看一个前进光的波阵面，它的线性颤动非上下的即左
右的。这样的线颤动应产生所谓平面偏振光。如果一块晶体在一位置上只能
让一个方向的颤动通过，第二块同样的晶体沿着晶轴旋转90 度之后，必将通
过第一晶体而来的光完全遮断。这正是光线通过冰晶石的现象。
弗雷内尔利用数学将光的波动说发展到很圆满的境界。虽然还有一些困
难，但大体说来，他的完善的学说与观测到的事实异 221 常符合。他和他以
后的人如格
